SORGENTI DEL CAMPO H

Il campo elettrostatico presenta poli, nel senso che le sue linee di forza sono aperte e si originano dalle cariche o terminano su queste. Questa caratteristica viene rappresentata dalla seguente legge di Gauss:

L'assenza di poli magnetici viene rappresentata da:

Applicando l'operatore divergenza ad ambo i membri di B=µ₀(H+M), poichè la divergenza di B è nulla, abbiamo:

Consideriamo un magnete permanente (cioè non ha bisogno di correnti libere per mantenere la magnetizzazione). Supponiamo che il magnete sia un cilindro e sia magnetizzato lungo il suo asse, che denominiamo con l'ascissa x; il vettore M diretto lungo x sarà:

Introduciamo una densità di poli magnetici ρ_m definita come:

avremo:

Se analizziamo l'andamento di tale densità con x possiamo capire che il campo H ammette dei poli situati sulle estremità del cilindro considerato e dove risulta non nulla la divergenza di M. In assenza di correnti libere, J=0, il vettore H soddisfa le relazioni:

in analogia con:

Quindi i campi sono conservativi e sono generati da poli positivi (divergono le linee del flusso) o negativi (convergono le linee del flusso). I poli magnetici sono sorgenti del campo H e non del campo B.

In riferimento alla figura, poichè M presenta una discontinuità in corrispondenza delle estremità del cilindro magnetizzato, queste costituiranno un polo negativo, detto polo sud (a sinistra) e un polo positivo, detto polo nord (a destra). Queste linee di flusso sono simili a quelle del campo elettrico E generate a distribuzioni di carica di segno opposto separate da una certa distanza, cioè a quelle di un dipolo elettrico.
Il campo H prodotto dalla magnetizzazione del materiale punta nel verso opposto a quello del vettore M all'interno del materiale, per questo motivo il campo H interno al magnete è detto campo demagnetizzante. All'esterno del materiale, M è nullo ed i campi B e H sono legati tra loro da una relazione di proporzionalità attraverso il coefficiente µ₀, quindi le linee di forza di questi due vettori all'esterno del materiale sono identiche. Quindi le differenze tra B e H sono presenti solo all'interno del materiale, dove B è proporzionale ad H + M, attraverso il coefficiente µ₀.